*

3. На горизонте, параметр rG/r=1, понятно, что t*ik=Tik, тik=0, и, согласно соотношению: 2(дельта)m=m(0)-M; M=0, m0=2(дельта)m, где М-полная масса (энергия ), M<m(0); m0-собственная масса (энергия ), (дельта)m- дефект массы ( энергия связи ) системы. Отсюда, Rik=(8пиG/c4)t*ik=(8пиG/c4)Tik - в 1915г. Эйнштейн делал это предположение; наконец 2G(дельта)m/c2=rG=Gm0/c2 и Е0/rG=c4/G=Fpl. Ясно, что здесь нет никакой сингулярности ( при нулевом, "светоподобном" интервале ): собственное время = rG/c.

4.Координатную систему можно выбрать так, чтобы при бесконечном удалении от гравитирующего тела она асимптотически переходила в лоренцевую систему: параметр rG/r=0, откуда (дельта)m=0, M=m0, t*=Tik=тik=-tik=0. "Территория" СТО, пространство Минковского, метрика-фоновая.

5.Теперь параметр rG/r=0 при rG=0, но здесь речь не о совершенно пустом пространстве и/или эфире, а о частиц с нулевой массой покоя: m0=0, 2(дельта)ЕG=E, и тik=tik. Понятно, что данный случай представляет интерес для изучения физики гравинерционной волны.

3(а). Fpl=c4/G=hwpl2/c=4фG2/G, откуда фpl=-c2/2. К релятивистским уравнениям гравинерционного поля можно прийти исходя из уравнения Пуассона; гравпотенциал можно выразить через временную компоненту метрического тензора g00: фG=[g00-1]c2/2=[g00-1]фpl=-[w/wpl]c2/2. Это и есть квантовое выражение для гравпотенциала, что означает - ОТО, на самом деле, является квантовой теорией гравитации (КТГ).

3(б).Теперь произведем квантование свободного гравинерционного поля с помощью следующего весьма общего подхода. Поле в некотором объеме может быть представлено как совокупность монохроматических волн всевозможных частот - гармонических составляющих. Каждая из них имеет определенную частоту wi и одну из двух возможных независимых поляризаций. Гармоники при квантовании рассматриваются как квантовые осцилляторы с частотой wi и энергией стационарных состояний: энергия поля складывается из энергий гармоник -осцилляторов. Число квантов поля определенной частоты wi равно квантовому числу для данного осциллятора ni.